Портал аналитической химии

Методики, рекомендации, справочники

Электропроводность и электрокинетические свойства - 0161
Он-лайн библиотека - Электропроводность и электрокинетические свойства



< Назад 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 Вперед >

ОГЛАВЛЕНИЕ

Макет страницы

 

 

ток и ток, проходящий через сферу, описанную вокруг заряда Q+, получаем формулу для нахождения последнего. Выражение для дипольного момента получается умножением на длину частицы 2с. Заряд Q+ создает поле, направленное также вдоль поверхности частицы, навстречу приложенному. В частности, вблизи эквато-

Рис. 23. Механизм продольной поляризации палочкообразных частиц:

а — формирование торцевых поляризационных зарядов за счет тангенциальных потоков ионов диффузного слон; б — «расползание» поляризационных зарядов по поверхности частицы, обусловленное электростатическим расталкиванием.

ра создается поле, уменьшающее величину поверхностного тока. С учетом этого получаем следующее выражение для дипольного момента:

асЕ

К 1 + аха12Кс2 '

Тангенциальная составляющая поля, порождаемого Q+, монотонно возрастает по мере перемещения вдоль боковой поверхности от среднего сечения к заряду Q+. Следовательно, поверхностный ток монотонно убывает от максимального значения в среднем сечении до минимального — вблизи торца. Тем самым при подобном, более детальном рассмотрении обнаруживается, что обмен зарядом осуществляется не только через торцы, но и через боковую поверхность. Отсюда следует, что поляризационный заряд, сконцентрированный у торцов, в некоторой степени еще размазан вдоль поверхности цилиндра (рис. 23, б). Распределение поляризационного заряда вдоль поверхности цилиндра найдено в работе Шилова и Розен [131. Чем больше критерий Rely = у°а/К\с2, тем больше распространяется поляризационный заряд вдоль поверхности

 

Сейчас на сайте

Сейчас 110 гостей онлайн

Методы исследования

Определяемые объекты

Аналитическая химия

На заметку

You are here: