Макет страницы
является функцией у и обозначается С* (у)
С ± (х, у) = с* (у) ехр х
г±еФ (х, у)
X
кТ
(IV.36)
Рассмотрим процессы, формирующие распределение концентрации за пределами ДС. Для этого достаточно рассмотреть стационарное пространственное распределение потоков ионов. Причиной переноса ионов в электронейтральном объеме электролита, кроме непосредственного воздействия внешнего поля, являются тангенциальные потоки понов диффузного слоя. Пусть заряд частицы отрицателен яри о <С О и электрическое поле направлено слева направо (рис. 14, а), тогда тангенциальный поток катионов 1J, перемещающихся вдоль поверхности из левой половины в правую, при высоких значениях ^-потенциала существенно превышает поток анионов IJ.
Катионы должны подводиться из объема к поверхности левой половины частицы и возвращаться в объем с поверхности правой половины частины. Объемные потоки анионов должны быть во столько меньше объемных потоков катионов, как и в случае поверхностных потоков. Поскольку за пределами ДС в данном элементе объема симметричного электролита концентрации анионов и катионов (а следовательно, и их градиенты) равны, диффузионные потоки катионов /о и анионов jo совпадают по величине и направлению, а электромиграционные \\ и jj совпадают по величине и противоположны по знаку:
Рис. 14. Механизм возникновения перепадов концентрации ионор. за пределами ДС сферической частицы под влиянием внешнего поля и изменение штер-новского потенциала вдоль поверхности частицы при концентрационной поляризации ДС.
it
Jd, jt = — Je,
(IV.37;