Макет страницы
ционного заряда, предотвращающее подвод отрицательных ионов. В данном случае у положительного электрода за счет суммирования дипольных моментов возникает положительный поляризационный заряд, у отрицательного — отрицательный, т. е. макроскопическое поляризационное поле направлено, так же как и внешнее (E — E - f--V AE > E).
Дипольный момент может быть найден как коэффициент в распределении потенциала в окрестности поляризационной частицы, согласно формуле
Ф(г, 0) rf cos в/г*. (VI. 10)
Распределение поляризационного потенциала в проводящей среде в окрестности непроводящей сферической частицы ср0 (г, ■&) выражается формулой (IV. 22). На основе этого распределения и формулы (IV.22) получаем
d^\a%E. ' (VI. 11)
Подставляя значение d в формулу (VI.9), получаем известную формулу Максвелла
AK = 4 РК> (VI-12)
где р --• п ~y лег.
Общность рассмотрения в приведенной выше теории ограничена условием малой объемной доли дисперсной фазы
р«1, (VI. 13)
так как мы пренебрегаем различием E и E при рассмотрении поляризации отдельной частицы.
§ 3. ТЕОРИЯ ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТИ СУСПЕНЗИИ, ОСЛОЖНЕННОЙ ПОВЕРХНОСТНОЙ ПРОВОДИМОСТЬЮ ЧАСТИЦ
Метод расчета электропроводности суспензии, развитый в предыдущем разделе, включает расчет макроскопического поляризационного потенциала и соответственно макроскопического поля в суспензии. Как отмечалось в § 1 данной главы, именно эти факторы не учитываются при традиционном рассмотрении связи электропроводности суспензии с поверхностной проводимостью, приводящем к формуле (VI.5).
Для учета влияния двойного слоя на макроскопическое поле в суспензии и учета этого эффекта в формуле, связывающей электропроводность суспензии с поверхностной проводимостью частиц,
Ct
