Макет страницы
необходимо воспользоваться методом, описанным в предыдущем разделе.
При наличии у частиц двойного слоя общие положения этого метода (формула (VI.8), связывающая макроскопическое поле суспензии с дипольными моментами частиц, и формула (VI.7), связывающая проводимость суспензии с макроскопическим полем) сохраняются. Учет удельной поверхностной проводимости частицы необходим лишь при выводе формулы для дипольного момента частицы — аналога (VI. 11).
Распределение поляризационного потенциала в окрестности сферической непроводящей частицы с учетом поляризации тонкого двойного слоя, т. е. при условии (1.24) было получено в § 2 гл. IV в виде суперпозиции ср0 -\- ц>р (г, ij). Используя формулу для нее, получим следующее выражение для дипольного момента:
причем ReI характеризует степень влияния поляризации на локальное распределение потенциала и выражается формулой (1.23). Составляющая дипольного момента, обусловленная хР, по знаку противоположна дипольному моменту незаряженной частицы.
Подставляя выражение для d, согласно (VI. 14), в (VI.9), получаем формулу, выражающую зависимость электропроводности разбавленной суспензии сферических непроводящих частиц от поверхностей проводимости:
1 + vPlKa
К 9К „ ReI ,ш
— —г^тт^Г' (VL15)
з
где F - 1 + у р — известное выражение для фактора сопротивления,
используемое в формуле (VI.5). Формулы (VI.5) и (VI. 15) следует сопоставлять при условии р -> 0, тогда обнаруживается отличие только во втором слагаемом. Оно наименее существенно при ReI <^ 1,
з
когда второму слагаемому можно придать вид -^-5ка. Условие ReI
<^ 1 означает слабое влияние поверхностной проводимости на локальное и соответственно макроскопическое поля. При этом условии единственная нестрогость вывода формулы (VI.5) состоит в приписывании поверхностному току идентичного фактора F.
Следовательно, отличие в 3I2 в формулах (VI.5) и (VI. 15) свидетельствует о несостоятельности гипотезы о тождественности фактора сопротивления для обоих компонентов тока при выводе (VI.5). Формула (VI.5) не учитывает влияния поверхностного тока на макроскопическое поле в суспензии, существенного при ReI > 1. Именно в результате учета этого влияния появляется знаменатель в (VI.15). Существенно, что при ReI > 1 с ростом ReI неограниченно возрастает отличие формул (VI.5) и (VI. 15) и соответственно неограниченно растет ошибка второго слагаемого в (VI.5).