Макет страницы
получаем формулу типа (VII. 15), причем коэффициент L11 выражается через гидродинамическое сопротивление капилляра R :
^11 = (1/Р) Q W=o = (VII.19)
L^lMj(°e<_0dS- (VIL20)
Перенос заряда осуществляется за счет миграции ионов в заданном тангенциальном электрическом поле и перемещения избыточного заряда диффузного слоя вместе с жидкостью. В случае симметричного бинарного электролита в работе [20] используется следующая формула:
1=[ \ (р (П и (О + К ch feq (7)) dS. (VII.21)
's
При подстановке в это уравнение распределения скоростей (VII. 17) получается выражение (VI 1.16), причем коэффициент L21, ■очевидно, характеризует ток течения и может быть выражен с помощью формулы Зельцера
^=w'4-H^^-^dS - (m22>
a L 22 характеризует проводимость капилляра в отсутствие перепада давления:
Lti == \\ {р Й е(Ф41~:) + К ch ttq (г)) dS. (VI 1.23)
-Сравнение выражений (VI 1.20) и (V11.22) подтверждает закон Опза-гера
L21 = L12. (VII.24)
Сохраняет свое значение и правило Саксена, поскольку электроосмос и потенциал течения характеризуются соответственно отношениями
(QII)P -=0 = 411-, (VII.25)
ь22
/=о L„„
(VI 1.26)
На основе подобного метода в серии работ Чураева и Дерягина [20] рассмотрен плоский капилляр толщиной 2 (h + б), где б — толщина неподвижной части ДС, т. е. расстояние плоскости скольжения от поверхности. В указанной работе найдено распределение скоростей, удовлетворяющее граничным условиям и \у:=& = 0,
"ST I л'б~^' использоваио распределение потенциалов (VII.5) н на этой основе проведено вычисление интегралов (VI 1.22) и <VII.23).
