Макет страницы
уравнения (VII.3), подвергнутого линеаризации, авторы получили выражение для электрического тока в цилиндрическом капилляре, который возникает при одновременном действии перепадов потенциала и давления вдоль оси капилляра:
* = - 1§Г SAlP + SKE11 ~~ Т" т^ло-1 * ^11-35*
^1-I - (2Z1 (хй)/ха/0 (ха)), (VII.36)
XaI0(Xa) /2(>са)
где I0 и Z1 — модифицированные функции Бесселя первого рода нулевого и первого порядков, S — сечение капилляра.
Принимая в этой формуле i = О или E = 0, получаем формулы для потенциала и тока течения. В частности,
(/^/р>£=^:;т§гГ5л1- <vii-38)
При вычислении тока, обусловленного потенциалом течения, т. е. второго члена в формуле (VII.35), авторы не учли, что проводимость в капилляре отличается от проводимости свободного раствора, поэтому формула (VI 1.35) для потенциала течения может быть использована при еще меньших потенциалах, чем формула для тока течения, следующая из t_______ (VII.35).
Oj O1It- 4 W UO WO? Ольдхсм, Юнг и Остерле [ 16I
Рис'29. Сравнения данных Ольдгема, ограничились расчетом тока те-Юнга и Остерле [161 о зависимости Л, чения, вычисляя интеграл (ха, 'C) с теорией Рамса и Уайтхеда [21 ] (VII.22) на основе полученного (прямые линии) для нескольких значе - ими приближенного решения нении ха: оо (/), 10 (2), S(J), 2(4), 1 ," г „.
(5) 0(6). линейного уравнения (VI 1.3).
Такая ограниченная программа расчетов оправдана не только, если интересоваться током течения, но и при сопоставлении теоретических и экспериментальных данных по потенциалу течения. Следует отметить, что параллельно с измерением потенциала течения можно измерить и удельную проводимость жидкости в капилляре:
Ксар = htrlES, (VII.39)
где Uu — измеряемый ток через капилляр с площадью сечения S при напряженности поля Е. Тогда расчет £ по потенциалу течения может быть осуществлен с учетом второй экспериментально определенной величины Ксар но формуле
(AVsir/P)hir=o = A1[Xa, О, (VII.40)
