Макет страницы
можно рассчитать ipd и хб:
r* = (т I -^W - = ф' ы-Kfl- (VH■48>
В частности, одно измерение можно проводить в широком капилляре и пользоваться формулой Смолуховского, а второе — при ха I. Поскольку
it
4
2In
l+th^Le-"6!/
th-
-хб
(VII.49)
Рис. 35. Иллюстрация, поясняющая возможность расчета хб по измеренным
и /,.,, в тон-
значениям
фактически имеет место система двух уравнений с двумя неизвестными.
Рис. 35 демонстрирует возможности предлагаемой методики для цилиндрического капилляра. Он построен при использовании (VI 1.48) и (VI 1.49) и позволяет при известных I00 и htr найти хб. Подставляя L1x, и найденное хб в формулу (VII.49), по-
^ лучаем уравнение для расчета
Интерпретацию измеряемых зависимостей Istr (ха) можно также осуществить, допуская независимость поверхностного заряда а от радиуса, а не \pd. В этом случае предварительно рассчитывается \pd (ха) при о, не зависящем от радиуса, по фор-
ких капиллярах.
Кривые построены при ха — = 1для значений /$/г: 0,05 (/),
0,1 (21. 0.3 (3), 0.5 (4). I (5).
муле (18) работы 1111. Затем нетрудно пересчитать Jstr как / (ха, Tj^ (ха, as)). Чтобы рассчитать подвижности противоионов в граничном слое, необходимо дополнительно измерить поверхностную проводимость, для которой можно записать следующую формулу:
рФ3 (0, хб) Ф3 (хб, ха + хб) + Ф2 (хб, хб + ха) = Ks. (VII.50)
Подставив в нее измеренное значение Ks, значения хб, ipd, рассчитанные по току течения, можно определить р.
Литература
1. H е р п и н С. В., Б о н д а р е н к о Н. Ф.— В кн.: Исследования в области поверхностных сил. «Наука», M., 1964, 35.
2. Lens J.— Proo. Roy. Soc. (London), 1933, J39A, 596.
3. Зелыкр Г. II.— Коллоид, журн., 1951, 13, 273.
4. Elton G. A. H.—Proc. Roy. Soc, !948, 194А, 259.
5. Kemper W. D.— Soil. Sci. Amer. Proc, 1960, 24, 10.
6. Elton G. A. H., H i r s с Ii 1 e г F. G.— Proc. Roy. Soc, 1949, 198A, 581.
7. Дерягии Б. В.— Изв. АН СССР, OMEH. Серия хим., 1937, 5, 1221.
8. Дерягин Б. В., Ландау Л. Д.— ЖЭТФ, 1941, 11, 802.
