Портал аналитической химии

Методики, рекомендации, справочники

Симметрия молекул и молекулярная спектроскопия - 0177
Он-лайн библиотека - Симметрия молекул и молекулярная спектроскопия



< Назад 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 Вперед >

ОГЛАВЛЕНИЕ

Макет страницы

 

 

Результат действия операции (23)* можно определить аналогичным образом из уравнений

(23)* (S1, SF. ПР. SF)=(S;, S'f, Hp, SF)=(-S„ - SP, -¾, - SF), (7.226)

(23Г(в, т\х) = (е',*/,х'). (7.227)

Из равенств Sp=-SF, Пр= —1Ip. Sf=-Sp получаем

sin 9' cos Ф' = — sin 9 cos j>, (7.228)

sin 9' sin Ф' = — sin 9 sin Ф, (7.229)

cos 9' = - cos 9 (7.230)

соответственно. Из равенства S{ = — Si имеем

(cos 9" cos ф' cos %' — sin ф' sin x') rH sin a —

— sin 0' cos ф' (rc + rH cos a) = — (cos 6 cos ф cos % — sin ф sin x) X

X rH sin a + sin 6 cos ф(гс + rHcosa). (7.231)

Эти четыре уравнения дают окончательно

(в', ф', %') = (я - 0, ф + я, я - х). (7.232)

Нормальные координаты. Для определения трансформационных свойств нормальных координат полезно расширить соотношение (7.136), добавив к нему вращательные и поступательные координаты. Вращательные координаты Rx, Ry, R2 определяются как линейные комбинации декартовых координат смещений ядер Aa1- [см. (7.185) — (7.187)], которые при использовании условий Эккарта обращаются в нуль, а поступательные координаты Tx, Ту, Tг представляют собой три комбинации Aa1 (7.188), которые обращаются в нуль при наложении условия, определяющего положение центра масс. Эти координаты нормируются таким образом, чтобы матрица / размерностью ЪЫ X 3Af, входящая в преобразование

удовлетворяла соотношению ортогональности

£/«*.Л|,, = в„, (7.234)

a, i

= [/«*. г]

Q1

QtN-

Rx

(7.233)

 

Сейчас на сайте

Сейчас 91 гостей онлайн

Методы исследования

Определяемые объекты

Аналитическая химия

На заметку

You are here: