Портал аналитической химии

Методики, рекомендации, справочники

Симметрия молекул и молекулярная спектроскопия - 0270
Он-лайн библиотека - Симметрия молекул и молекулярная спектроскопия



< Назад 263 264 265 266 267 268 269 270 271 272 273 274 275 276 277 Вперед >

ОГЛАВЛЕНИЕ

Макет страницы

 

 

а лишняя комбинация этих координат равна

/?'= £ Лаг/ = 0, (10.37)

kl

где Лау — увеличение валентного угла H1CH/, а Дг; — увеличение длины связи CH,-. Свойства преобразований этих координат приведены в табл. 10.15. Вычитая тип симметрии R' (т. е. Л1) из

Таблица 10.15

Трансформационные свойства внутренних координат молекулы метана в группе Td (M)

e (123) (14)(23) (1423)* (23)*

Ar,

Ar3

Ar4

Ar3

Ar1

Ar2

Ar1

Ar3

Ar4

Ar3

Ar3

Ar2

Ar2

Ar2

Ar2

Ar4

Ar4

Ar1

Ar,

Ar4

Aa12

Aai3

Aa34

Aa34

Ла,3

Aa13

Aa23

Aa24

Aa23

Аа,2

Aa14

Aa34

Aa, 4

Aa I3

Aa14

Aa23

Ааи

Аа2з

Aa24

Aa23

Aa24

Aa14

Ла,3

AaJ4

Aa34

Aa34

Aa24

Aa12

Aa12

Aa24

типов симметрии десяти координат смещений (в 10.36), видим, что представление нормальных координат

Г (Qr) = Л| © E © 2F2, (10.38)

а типы симметрии нормальных координат можно записать в виде

Г(1) = ЛЬ Г<2, = £, Г(3) = Е2 и Г(4) = Г2. (10.39)

Уровень колебательной энергии определяется четырьмя квантовыми числами O1, v2, U3 и v*, например (и,, v2, v3, ^4) = (3,2, 1, 2). Определим симметрию колебательного состояния (3, 2, 1, 2) в группе Td(M) для метана (см. табл. А.11). Сначала определим типы симметрии колебательных волновых функций каждого из четырех колебаний, а затем перемножим их друг с другом. Для колебания vi типа Ai имеем vi = 3 и

Г(Ф0|=3) = Л1®Л1©Л, = Л1. (10.40)

Для колебания v2 имеем [пользуясь формулой (5.112) для [E]2= [Е®Е]]

Г(Ф^2) = [Е]2=А1@Е, (10.41)

аналогично

Г(фо.-1) = ^2 (Ю.42)

 

Сейчас на сайте

Сейчас 97 гостей онлайн

Методы исследования

Определяемые объекты

Аналитическая химия

На заметку

You are here: