Макет страницы
а 2яа К -
выходящего из полосы через параллель 9 + А6, поскольку плотность тока для параллели 9 + Д9 и ее длина больше, чем соответствующие величины для параллели 9. Нарастание тока от параллели к параллели на левой полусфере обеспечивается подводом его из объема. В стационарном режиме заряды не должны накапливаться в любом элементе двойного слоя. Это значит, что разность поверхностных потоков через параллели 9 и 9 + А9 должна компенсироваться подводом из объема, который пропорционален площади полосы и нормальной составляющей плотности тока,
sin (0 + ДО) -¾- (в + Д6) - sin в -¾-
= 2ла sin 6/СЛе -^- (а, 9).
Если использовать определение производной, это уравнение можно привести к виду
*-£<■■"»=»*^пг• 4-("-•-S-)-'"'^*)- <IV25»
В правой части этого уравнения фактически фигурирует предел отношения приращения токов через параллели к площади, заключенной между параллелями при стремлении последних к нулю. Подобную операцию можно обобщить на случай более сложной геометрии поверхности, причем вводится специальный символ divs. Функция фо, удовлетворяющая граничному условию (IV.7), не может обеспечить выполнимость условия (IV.25). Нетрудно убедиться, что угловая зависимость выпадает из условия (IV.25), если для ф, а следовательно, согласно (IV.23), и для фр задаться той же угловой зависимостью, что и для ф„, т. е. принять ц. р -- A cos 8/л2, где А — искомый коэффициент.
Если же поверх: >стная проводимость отсутствует, но частица проводит ток, должно выполняться условие равенства токов, поступающих на полосу из объема и через полосу в частицу, и соответственно условие равенства нормальных составляющих плотности потока по обе стороны ДС. При этом
:К,_лр1 (1у26)
иг vr 4 '
где К' и ф' — электропроводность частицы и распределение потенциала в ней. Угловая зависимость распределений потенциала внутри и вне частицы одна и та же и сводится к cos 9. Оказывается, таким образом, что правые части граничных условий (IV.25) и (IV.26) отличаются лишь видом постоянных коэффициентов, так что влияние поверхностной проводимости х° на распределение потенциала подобно влиянию объемной проводимости частицы К' —' = 2х°/а (цифра 2 возникает в результате дифференцирования sin2 9). В итоге формула для электрофоретической подвижности непроводящей частицы с поверхностной проводимостью получается из
ins