Портал аналитической химии

Методики, рекомендации, справочники

Электропроводность и электрокинетические свойства - 0116
Он-лайн библиотека - Электропроводность и электрокинетические свойства



< Назад 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 Вперед >

ОГЛАВЛЕНИЕ

Макет страницы

 

 

где

C = C (y)ICoo\ Cp =

с (У) — с.

(IV. 42)

Штерновский потенциал, изменяющийся вдоль поверхности, можно представить следующим образом:

Ъ(у) = Ьо + Ъ*р{У), (IV.43)

причем

(IV. 44)

Из условия локального равновесия в двойном слое можно получить формулы, выражающие распределение потенциала в поляризованном ДС через изменение концентрации вдоль его внешней границы:

Учр (у) = — - j - th Hv 0/2) ср (у), . % (х, У) = ср (у) Yc (/0),

(IV. 45) (IV.46)

где

Y. —

Sh

г/о (х)

In \ i

th

ch

fo

кТ

(IV.47)

Эта функция, полученная в [12] без использования уравнения Пуассона — Больцмана для поляризованного ДС, совпала с найденным ранее решением данного уравнения в виде ряда [11]. Функция Y0 монотонно возрастает от нуля у внешней границы ДС до значения, близкого к единице (при z = 1) у поверхности.

Функция Y0 является универсальной характеристикой строения поляризованного ДС в том смысле, что с точностью до множителя Cp (у) характеризует распределение поляризованного потенциала по сечению ДС в каждом участке поверхности тела, независимо от его формы. Обобщение формулы (IV.47) на случай несимметричного электролита не представляет особых трудностей [121.

Вывод формул для распределения поляризационного потенциала и ионов за пределами тонкого ДС. Учитывая условия локальной электронейтральности (IV.35), выразим в формулах для потоков ионов за пределами ДС (11.20) с* через с, после чего уравнения непрерывности (IV. 1) примут вид

и grade* = — £>*Лс*±

Z1D

div(c*gradqp). (IV. 48)

1 I с

 

Сейчас на сайте

Сейчас 122 гостей онлайн

Методы исследования

Определяемые объекты

Аналитическая химия

На заметку

You are here: