Макет страницы
адему из (VI.39):
5 +
а= 1 + р
3 г з N \ 1 1 + 2 ReI
(VI. 40)
Приравнивая выражение в квадратных скобках нулю, получаем уравнение для определения ReI**,, которое оказывается равным 1,72. При ReI ;> (с/а)2 имеет место асимптотическое стремление к максимальному значению:
«тех= 1 + -¾5- (-^)2. (VI.41)
Существенное отличие формул (VI.41) и (VI.36) заключается в том, что при с ^> а поляризационное торможение поверхностной проводимости оказывается значительно меньше, вследствие чего достижимы высокие значения ата~'-
(V-max) needles ~ ((aniax)spft. (VI.42)
Как и в случае сферы, точное определение х° возможно в окрестности точки изопроводимости. Весьма точно можно определить яа при ReI1SO <^ R6' <$С (с/а)2 и не слишком малых р, так как в этом случае нет необходимости в определении F. Формула (VI.40) сохраняет свое значение и при заметной полидисперсности игольчатых частиц.
Тонкие h л а с т и н к и. Из формул (VI.33) и (VI.32) следует
«^-Г^-РТЙГ- (VI.43)
где ReI --■ х°1Ка. Точка изопроводимости при достаточно больших значениях п = а/с (п> 10) наблюдается при ReI = 0,3/F <^ 1:
Ki, o - - л"F/0,3а. (VI.44)
В области сверхпроводимости а достигает больших значений, если р не слишком мало:
CW--!-/«[(I г 0,2) P-}- 1]. (VI.45)
§ 7. ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ РАЗБАВЛЕННЫХ СУСПЕНЗИЙ И УДЕЛЬНАЯ ПОВЕРХНОСТНАЯ ПРОВОДИМОСТЬ
Исследование поверхностной проводимости разбавленной суспензии (0,01 < р < 0,05) пластинчатых глинистых частиц (каолинит) в области низких концентраций 10"~4—10—3 моль/л проведено Стритом [1, 171. Величину к" рассчитывали по формуле (VI.5), причем фактор сопротивления F — по (VI.16); было принято, что отношение п = 12(181. В дальнейшем на основании результатов
