Макет страницы
и трехмерных гармонических осцилляторов в соответствии с вырождением по симметрии нормальных координат.
Наконец, следует заметить, что, хотя в колебательно-вращательное уравнение Шредингера входят массы ядер, в расчетах лучше использовать атомные массы с учетом массы электронов, поскольку это позволяет частично учесть отклонение от приближения Борна — Оппенгеймера (см. [87], [28], [27], [29]).
Выводы
В результате применения приближения Борна — Оппенгеймера, использования электронных орбитальных функций в виде МО ЛКАО в самосогласованном поле (ССП) и приближения жесткого волчка и гармонического осциллятора для колебательно-вращательного гамильтониана получены полезные приближенные ровибронные волновые функции. Такие функции представляются в виде произведения вращательных колебательных и электронных орбитальных волновых функций Фг, Ov и Фео соответственно. В соотношении (8.111) Фг дается для молекулы типа симметричного или сферического волчка, а линейная комбинация таких функций определяет Фг для молекул типа асимметричного волчка. Функция Фу является произведением функций гармонических осцилляторов, а Фе0 — произведением молекулярных орбитальных функций, определяемых по методу ЛКАО. В гл. 10 будет показано, как эти функции можно классифицировать по типам симметрии, а в гл. 11 рассматриваются отклонения от различных принятых здесь приближений.
Библиографические заметки
Приближение Бориа — Оппенгеймера
Бори и Оппенгеймер [9], Бори [7], Борн и Хуаиг [8].
Теория молекулярных орбиталей Герцберг [49], гл. III; Малликен [81], гл. VII.
Вращательное уравнение Шредингера
Герцберг [44], Кинг, Хейне и Кросс [68], Полинг и Вильсои [93], Ван Флек [109], Ельяшевич [143*], Горди и Кук [146*].
Колебательное уравнение Шредингера
Герцберг [44], Полинг и Вильсои [93], Вильсон, Дешнус н Кросс [121], Шаффер и Крон [175*].
